第664章寻找泛函三

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    大年三十的年夜饭散场后，孔采维奇红光满面地带着那张写满符号的餐巾纸，几乎是哼着俄罗斯小调回了招待所。
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    解决了恩师闹情绪的这个小插曲，徐辰总算能把全部精力投入到自己的研究中。
    ……
    时间终于来到了二月底。
    那天凌晨两点十七分，M1完成了最后一轮计算。
    徐辰没有立刻查看结果。
    他先去洗了把脸，重新泡了一杯浓茶，然后才坐回电脑前。
    屏幕上，最终报告一共分成四个部分。
    【候选泛函A：全局条件下不具备实用稳定性。】
    【候选泛函B：在强约束边界下成立。】
    【候选泛函C：在主要运行区域内成立。】
    【候选泛函D：可与候选泛函C形成互补控制结构。】
    徐辰的眉头逐渐舒展开来。
    第一个泛函看起来最漂亮，形式也最简洁，但稳定条件太苛刻。
    它要求等离子体的磁场拓扑始终处于一个很窄的区域内。不能出现过强的高阶扰动，更不能让局部磁岛超过某个阈值。
    这样的泛函，在理论上很有价值。
    但在工程上，几乎等于要求一辆汽车永远不能遇到颠簸路面。
    「可以留作理论参考，但没法当主方案。」徐辰在旁边写下批注。
    第二个泛函相对保守，稳定区域较窄，但优点是判定速度快，硬体要求也低。
    它更像是一套紧急制动系统。平时不一定最优雅，但真出事的时候，至少能第一时间告诉你：现在还能不能刹住。
    第三个泛函的适用范围最大，可以覆盖托卡马克绝大多数正常运行状态。
    它才是真正意义上的主控方案。
    但它有个明显缺陷。
    当系统受到某类突发扰动时，泛函的下降方向可能短暂偏转。
    这种偏转未必意味着系统真的失稳。
    但对于安全控制器而言，哪怕只有极小概率，也不能赌。
    核聚变装置不是游戏副本，不能靠「残血反杀」来赌奇迹。
    尤其托卡马克里的等离子体，一旦出现不可控破裂，代价绝不只是屏幕上多几个红色报警框那么简单。
    好在第四个泛函恰好补上了这个缺口。
    严格来说，候选泛函D并不是完全独立于C的另一条路线。它更像是C在某些极限状态附近的「邻接稳定区」。
    当候选泛函C的下降结构开始异常时，系统不会立刻跌入不可控区域，而是有一定概率滑向D所描述的那片稳定边界。
    换句话说，C的极限情况与D的可控区域，存在一段非常微妙的重叠。
    这段重叠，正是两者能形成互补控制的关键。
    徐辰盯着这两份结果看了很久。
    「一个负责正常驾驶，一个负责紧急纠偏。」
    他在纸上画了两条相互交错的箭头。
    「如果C的下降结构出现破裂，就切换到D。」
    「如果D在强约束状态下遇到退化，再切回C的低频稳定区。」
    两个方案不再是简单的相互替代，也不是彼此竞争，而是形成了一个带有逻辑切换的双层控制系统。
    正常运行时，由C维持主稳定轨道。
    一旦C进入高风险边界，D接管，把等离子体引导到另一片可验证区域。
    如果D继续向更苛刻的边界逼近，系统再反向切回C的低频稳定区。
    这有点像在悬崖边修了两条栈道。单独看，每一条都有危险路段；但如果在关键位置修好连接通道，两条路反而能互相救命。
    当然，这仍然是在霍奇猜想成立的条件下得到的结果。
    其中某些拓扑结构能否在更一般的情形下保持完整，徐辰还没有最终答案。
    尤其是在某些极限状态下，数学模型显示系统「理论上」会回到稳定态。
    但那个极限状态实在太极限了。
    极限到什么程度？
    大概就像你要把一枚硬币立在桌面上，而此时的硬币在桌面上旋转，计算结果告诉你，只要空气扰动满足某个极其苛刻的条件，它最终可以自己站起来。
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第664章 寻找泛函 三

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